kelompok 3 koherensi

7/21/2019 Kelompok 3 KOHERENSI

1/45

MAKALAH OPTIK

KOHERENSI

Oleh

KELOMPOK : 3

1. Trie Rossy Handayani (06121011003)

2. Kurnia Lahmita P (06121011002)

3. Noviyanti (06121011024)

4. io!anti "nar#y (0612101102$)

%. Hesti "&riani (06121011033)

6. Nur 'smu a#ia Ri#i (06121411010)

*. Nisyau!miyah (0611101102$)

JURUSAN : PENDIDIKAN MIPA

PROGRAM STUDI : PENDIDIKAN FISIKA


2/45

FAKULTAS KEGURUAN DAN ILMU PENDIDIKAN

UNIVERSITAS SRIWIJAYA

2015

KOHERENSI

Oleh: . Trie Rossy Handayani 1+ Kurnia Lahmita P 2+Noviyanti 3+

io!anti "nar#y 4+Hesti "&riani %+Nur 'smu a#ia Ri#i 6+

Nisyau!miyah $

A!"#$%

Sifat koheren sinar laser memungkinkan diperoleh dan dimanfaatkan gejala

interferensi, yakni super posisi dua gelombang yang menghasilkan pola intensitas.

Untuk memahami fenomena interferensi harus berdasar pada prinsip optika fisis, yaitu

cahaya dipandang sebagai perambatan gelombang yang tiba pada suatu titik yang

bergantung pada fase dan amplitude gelombang tersebut. Untuk memperoleh pola-pola

interferensi cahaya haruslah bersifat koheren, yaitu gelombang-gelombang harus

bersalah dari satu sumber cahaya yang sama. Suatu alat yang dirancang untuk

menghasilkan interferensi dan pola-polanya yang dihasilkan dari perbedaan panjang

lintasan disebut interferometer optic. Interferometer dibagi menjadi 2 jenis, yaituinterferometer pembagi muka gelombang dan terferometer pembagi

amplitude.Koherensi ada dua jenis, yaitu koherensi waktu dan koherensi ruang. plikasi

dari koherensi ini antara lain hologram, holograf, dan lain ! lain.

Kata kunci : koherensi pada sinar laser, interferometer, panjang koherensi


3/45

&A& 1

PENDAHULUAN

1'1 L$"$# &el$%$()

"ada umumnya semua penerapan sinar laser bertumpu pada ciri khas sinar laser,yaitu koherensi. #imana sinar laser sebagai sumber cahaya yang memiliki koherensi

waktu dan koherensi ruang yang jauh lebih tinggi dari sumber-sumber cahaya

kon$ensional, hal ini disebabkan karena fasa cahaya terangsang sama dengan fasa

cahaya pemicu. Sifat ini merupakan dasar kemurnian spektral sinar laser. Koherensi

terkait dengan fasa gelombang cahaya, secara umum dapat dikatakan bahwa koherensi

menyatkan hubungan antara satu bagian gelombang dengan bagian lain.

#engan perkataan lain sifat koheren sinar laser memungkinkan diperoleh dan

dimanfaatkan gejala interferensi, yakni super posisi dua gelombang yang menghasilkan

pola intensitas. Interferensi adalah penggabungan superposisi dua gelombang atau lebih

yang bertemu pada satu titik ruang. %asil interfrensi yang berupa pola-pola cincin dapat

digunakan untuk menentukan beberapa besaran fisis yang berkaitan dengan interferensi,

misalnya panjang gelombang suatu sumber cahaya, indeks bias, dan ketebalan bahan.

Untuk memahami fenomena interferensi harus berdasar pada prinsip optika fisis,

yaitu cahaya dipandang sebagai perambatan gelombang yang tiba pada suatu titik yang

bergantung pada fase dan amplitude gelombang tersebut. Untuk memperoleh pola-pola

interferensi cahaya haruslah bersifat koheren, yaitu gelombang-gelombang harus

bersalah dari satu sumber cahaya yang sama. Suatu alat yang dirancang untuk


lintasan disebut interferometer optic. Interferometer dibagi menjadi 2 jenis, yaitu

interferometer pembagi muka gelombang dan terferometer pembagi amplitude.

Koherensi ada dua jenis, yaitu koherensi waktu dan koherensi ruang. Sifat

koherensi ruang berhubungan dengan kemampuan sinar laser untuk membuat agar


4/45

seluruh energi laser terkumpul dalam berkas yang sempit, selain itu adanya koherensi

ruang memungkinkan difokuskannya sinar laser pada titik yang terbatas difraksi.

Sedangkan koherensi waktu berhubungan dengan panjang rententan gelombang &ware

train', dimana hal ini berhubungan dengan lebar spektrum sinar laser. Spektrum sinar

laser yang amat sempit akn memberikan rententan gelombang yang amat panjang,

sehingga mempunyai koherensi waktu atau panjang koherensi yang besar.

#alam makalah ini akan dibahas sifat koherensi sinar laser dan pemanfaatannya

pada beberapa interferometer, hologram, sifat-sifat koherensi, dan penentuan panjang

koherensi.

1'2 TUJUAN PEM&ELAJARAN(elalui pembelajaran ini mahasiswa diharapkan dapat

(engetahui definisi dari koherensi secara umum

(emahami definisi koherensi oleh inferensi

(emahami cara menetukan panjang koherensi

(engetahui jenis-jenis koherensi

(engetahui jenis inferometer yang berkaitan dengan koherensi

(emahami aplikasi koherensi


5/45

&A& II

L$(*$!$( Te+#,

2'1 PENGERTIAN KOHERENSIKoherensi adalah salah satu sifat gelombang yang dapat menunjukkan

interferensi, yaitu gelombang tersebut selalu sama baik fase maupun arah penjalarannya.

Koherensi juga merupakan parameter yang dapat mengukur kualitas suatu interferensi

&derajat koherensi'. Untuk menghasilkan frinji-frinji interferensi, sangat diperlukan

syarat-syarat agar gelombang gelombang yang berinterferensi tersebut tetap koheren

selama periode waktu tertentu. )ika salah satu gelombang berubah fasenya, frinji akan

berubah menurut waktu &*aud, +'.

gustina Setyaningsih Koherensi adalah salah satu sifat gelombang yang

menunjukkan interferensi yang sama antara fase dan penjalaranya./0oherence adalah

mengacu pada penyambungan antara fase gelombang cahaya pada satu titik dan waktu,

dan fase dari gelombang cahaya pada titik dan waktu lain. 0oherence efek terutama

dibagi menjadi dua kategori dimana gustina Setyaningsih antara koherensi tersebut

tidak bergantung satu sama lain/1 temporal dan spasial. Koherensi temporal yang terkait

langsung dengan bandwidth terbatas sumber, koherensi spasial berkaitan dengan ukuran

terbatas sumbernya.

Seandainya ada dua sumber-sumber identik dari cahaya monokromatik

menghasilkan gelombang-gelombang yang amplitudonya sama, panjang gelombangnya

sama, ditambah lagi keduanya memilki fasa yang sama secara permanen dan kedua

sumber tersebut bergetar bersama. #ua sumber monokromatik yang mempunyai

frekuensinya sama dengan sebarang hubungan beda fasa, konstan yang tertentu &tidaak

harus sefasa' terhadap waktu itulah yang dikatakan koheren. )ika syrat ini dipenuhi,

maka akan diperoleh pola garis interferensi yang baik dan stabil.


6/45

)ika dua buah sumber gelombang cahaya beda fasa yang akan tiba di

titik "berubah-ubah terhadap waktu secara acak &pada suatu saat mungkin dipenuhi

syarat salingmenghapuskan, tetapi pada saat berikutnya dapat terjadi penguatan'. Sifat

beda fase yang berubah-ubah secara acak ini terjadi pada setiap titik-titik pada layar,

sehingga hasil yang nampak adalah terang yang merata pada layar. #alam keadaan ini

kedua sumber tersebut dikatan inkoheren &tidak koheren'.

*aser merupakan contoh sumber tunggal dari radiasi tampak yang koheren.

"ada panjang gelombang yang lebih panjang mudah untuk menghasilkan gelombang

koheren. 0ahaya keluaran laser mempunyai koherensi terhadap waktu dan ruang sangat

besar dibandingkan dengan sumber-sumber cahaya pada umumnya.da dua konsep koherensi yang tidak bergantung satu sama lain, yaitu koherensi

ruang &spatial coherence' dan koherensi waktu &temporal coherence'. Koherensi ruang

adalah sifat yang dimiliki dua gelombang yang berasal dari sumber yang sama, setelah

menempuh lintasan yang berbeda akan tiba di dua titik yang sama jauhnya dari sumber

dengan fase dan frekuensi yang sama. %al ini mungkin terjadi jika dua berkas tersebut

secara sendiri-sendiri tidak koheren waktu &menurut waktu', karena setiap perubahan

fase dari salah satu berkas diikuti oleh perubahan fase yang sama oleh berkas lain.

#engan sumber cahaya biasa, hal ini hanya mungkin jika dua berkas dihasilkan oleh

satu sumber.

Koherensi waktu &temporal coherence' adalah sifat yang dimiliki dua

gelombang yang berasal dari sumber yang sama, yang setelah menempuh lintasan yang

berbeda tiba di titik yang sama dengan beda fase yang tetap. )ika beda fase berubah

beberapa kali dan secara tidak teratur selama periode pengamatan yang singkat, maka

gelombang dikatakan tidak koheren. Koherensi waktu dari sebuah gelombang

menyatakan kesempitan spektrum frekuensinya dan tingkat keteraturan dari barisan

gelombang. 0ahaya koheren sempurna eki$alen dengan sebuah barisan gelombang satu

frekuensi dengan spektrum frekuensinya dapat dinyatakan hanya dengan satu garis,

sehingga koherensi waktu dapat menunjukkan seberapa monokromatis suatu sumber

cahaya.

#engan kata lain koherensi waktu mengkarakterisasi seberapa baik suatu

gelombang dapat berinterferensi pada waktu yang berbeda &%echt, +2'. arisan

gelombang yang spektrumnya hampir terdiri dari satu frekuensi tapi lebarnya berhingga


7/45

atau dengan sedikit fluktuasi amplitudo dan fase biasanya disebut quasi koheren.

"anjang koherensi merupakan jarak sejauh mana gelombang dapat berinterferensi.

"anjang koherensi suatu gelombang tertentu, seperti laser atau sumber lain dapat

dijelaskan dari persamaan berikut1

LC=c c= c v

dengan Lc adalah panjang koherensi, c koherensi waktu, c adalah cepat

rambatcahaya, dan v adalah lebar spektrumucharme, 2334'."ada interferometer

(ichelson, panjangkoherensi sama dengan dua kali panjanglintasan optis antara dualengan padainterferometer (ichelson, diukur pada saatpenampakan frinji sama dengan

nol.

eberapa aplikasi membutuhkan sumber cahaya yang memiliki koherensi waktu

dan koherensi ruang yang sangat tinggi. plikasi ini banyak digunakan untuk

interferometri, holografi, dan beberapa tipe sensor optik.Untuk aplikasi lain dengan

tingkat koherensi yang lebih kecil, contohnya koherensi waktu yang rendah &tetapi

dikombinasikan dengan koherensi ruang yang tinggi' diperlukan untuk tomografi

&optical coherence tomography', dimana tampilannya dihasilkan oleh interferometri dan

resolusi tinggi yang memerlukan koherensi waktu rendah. #erajat koherensi juga sesuai

untuk tampilan laser proyeksi, aplikasi gambar dan pointer &"aschotta, 2334'.

0ahaya koheren adalah bentuk cahaya di mana gelombang elektromagnetik

memelihara satu set dan hubungan fase yang dapat diprediksi satu sama lain, selama

periode waktu. rtikel ini mencakup beberapa informasi dasar tentang itu.


8/45

Sebuah sumber cahaya dikatakan monokromatik jika terdiri dari panjang gelombang

tunggal dari pancaran. #alam cahaya biasa yang kita lihat sehari-hari, seperti sinar

matahari, masing-masing sumber berasal dari atom yang berbeda, sedangkan cahaya

koheren diciptakan oleh emisi terstimulasi. "enelitian tentang topik ini masih

berlangsung, tapi banyak dari teori masih belum jelas.

Untuk memahami bagaimana sinar koheren diproduksi, mari kita ambil contohbagaimana laser diciptakan. "ada musim semi tahun +43, 5heodore (aiman

membangun laser pertama di laboratorium "enelitian %ughes. (aiman menggunakan

batang sintetik kecil dengan ujung perak dan terkena batang cahaya.

"ada paparan cahaya, atom kromium dalam batang menjadi tereksitasi

memproduksi energi yang cukup untuk foton untuk menerobos salah satu ujung perak

dari batang ruby, untuk memancarkan cahaya yang koheren. %asilnya adalah seberkas

cahaya monokromatik, yang dengan panjang gelombang 46 nanometer.

Salah satu makna yang paling penting dari cahaya koheren adalah

penggunaannya dalam pengobatan mata. Karena operasi laser mata, banyak orang buta

telah mampu melihat lagi. %al ini juga digunakan untuk keperluan konstruksi dalam

bentuk laser.

2'2 -$h$.$ /e(+(

7enon adalah tidak berwarna, unsur berat dengan nomor atom 86. 9as :enon

digunakan untuk perangkat memancarkan cahaya, yang dikenal sebagai lampu 7enon.


9/45

%al ini digunakan dalam lampu kilat fotografi, lampu stroboskopik, dan

simulator solar.

%al ini juga digunakan dalam lampu busur dan lampu tinggi intensitas

pelepasannya. &Ingat iklan mobil menyebutkan lampu :enon nya'

5elah digunakan untuk tujuan anestesi, walaupun mahal.

%al ini juga menemukan digunakan dalam display plasma untuk tele$isi.

0ahaya koheren berguna dalam begitu banyak cara yang para ilmuwan di seluruh dunia

yang tajam meneliti kegunaan lainnya, seperti pengobatan pada kanker, dll

2'3 Pe#e*$$( *$( %+he#e(!, $!e

pabila dua gelombang harmonic yang berfrekuensi dan berpanjang gelombang

sama tetapi berbeda fase gelombamng, gelombang yang di hasilkan merupakan

gelombang harmonic yang tergantung pada fasenya. )ika perbedaan fase 3 atau

bilangan bulat kelipatan ;433, gelombang akan sefase dan berinterfensi secara saling

menguatkan. mplitudonya sama dengan penjumlah amplitude masing-masing, dan

intensitas nya &yang sebanding dengan kuadrat amplitudo' kan maksimum. )ika

perbedaan fasenya +33 &< radian ' atau bilangan ganjil kali +33 , gelombang akan

berbeda fase dan berinterferensi secar saling melemahkan.

mplitude yang dihasilkan dengan demikian merupakan perbedaan amplitude

masing-masing , dan intensitasnya menjadi minimum. )ika amplitudonya sama,

intesitasnya menjadi maksimum sama dengan 6 kali inensitasnya minimum sama

dengan nol. "enyebab perbedaan fase antara dua gelombang ini adalah perubahan fase

+33 yang kadang-kadang dialami oleh gelombang saat terpantul dari permukaan bats.

"erubahan fase ini analog dengan in$erse pulsa pada benang, ketika pulsa itu memantul

dari suatu titik dimana densitasnya tiba-tiba meningkat, seperti ketika benang kecil di

sambung ke benang yang lebih besar atau tali. In$erse pulsa pantul eki$alen dengan

perubahan fase +33 untuk gelombang sinusoidal, yang dapat di pandang sebagai

deretan pulsa.

pabila cahaya yang merambat di udara mengenai permukaan satu medium

yang di dalamnya cahaya akan merambat lebih lambat, seperti kaca atau air, akan

terjadi perubahan fase +33 pada cahaya yang di pantulkan aka nada perubahan fase


10/45

pada cahaya yang di pantulkan dari permukaan kaca-udara atau air-udara. Ini analog

dengan pemantulan tanpa in$erse pulsa pada benang tebal di titik tempat benang tebal

itu di sambung dengan benang halus.

"erbedaan fase antara dua gelombang juga sering di sebabkan oleh perbedaan

panjang lintasan yang di tempuh oleh kadua gelombang . "erbedaan lintasan satu

panjang gelombang menghasilkan perbedaan fase ;433, yang eki$alen dengan tidak ada

perbedaan fase yang sama sekali. "erbaan lintasan detengah panjang gelombang

menghasilkan perbedaan fase +33.

Interfensi gelobang dari dua sumber ti dak teramati kecuali sumbernya koheren,

yakni, kecuali perbedaan fase di antara gelombang konstan terhadap waktu. Karenaberkas cahaya pa umumnya adalah hasil dari jutaan atom yang memancar secara bebas,

dua sumber cahaya biasanya tidak koheren. (emang perbedaan fase antara gelombang

dari sumber demikian berfluktuasi secara acak beberapa kali per detik. Koherensi dalam

optika sering dicapai dengan membagi cahaya dari sumber tunggal menjadi dua

mengahasilkan pola interfensi. "embagiaan ini dapat dicapai dengan memantulkan

cahaya dari dua permukaan yang terpisah rapat pada film tipis &pasal ;;-2' 1 pemantulan

serentak dari dan perambatan melalui cermin yang berlapis sebelah, seperti pada

interferometer (ichelson.

2' JENIS JENIS KOHERENSI

=adasi laser ditandai oleh order tingkat tinggi dari medan cahaya disbanding

sumber !sumber lain. #engan kata lain, ia memiliki tingkat koherensi yang tinggi.

Koherensi tingkat tinggi dari pancaran laser memungkinkan untuk melaksanakan

pemusatan special luarbiasa dari daya cahaya, misalnya > dalam ruang dengan

dimensilinear hanya ?m. =adiasi yang demikian tinggi intensitasnya dapat memotong

logam, menghasilkan lasmikro, mengebor lubang mikroskopis lewat Kristal intandan

sebagainya.

"erlu disebutkan disini bahwa disamping sifat ! sifatnya yang baik ini

laser tidak memberikan penyelesaian untuk semua masalah kita. Keadaan masa kini

lebih cepat diringkas dalam komentar Shcawlow @23A 1 monokromasitas, kesearahan

dan intensitas cahaya laser member kemungkinan jangkauan luas pengkajian ilmiah

yang tidak dapat dibayangkan tanpa mereka . . . . . >alaupun demikian, kita kadang !

kadang masih terbatasi oleh sifat ! sifat laser yang tersedia, dan harus mencoba

memperluas teknologi laser.


11/45

(ungkin pada suatu hari kita mempunyai sinar ! gamma yang dapat kita

gunakan untuk merangsang superposisi koheren dari tingkat ! tingkat energy nuklir dan

untuk mengubah menurunnya radioaktif inti. danya laser belum memberikan

penyelesaian semua masalah kita. 5etapi ia telah memberikan kepada kita petunjuk baik

dan indah dimana penyelesaian menarik yang mungkin ditemukan . Sesungguhnya,

usaha penelitian saat ini, dimaksudkan untuk memperluas jangkauan laser , terutama

untuk menurunkan batas panjang ! gelombang ! pendek sampai daerah sinar ! gamma

dari spectrum.

0ahaya yang keluar dari sumber cahaya kon$ensional merupakan campur-baur

gelombang ! gelombang kecil terpisah dengan memperkuat atom atau memperlemah

satu sama lain dengan cara acak B permukaan gelombang yang dihasilkan dengan

demikian berubah dari titik ketitik dan berubah dari waktu ke waktu. )adi, ada dua

konsep koherensi yang tidak tergantung satu sama lain, yaitu koherensi temporal dan

koherensi special.

a. Koherensi 5emporal

)enis koherensi ini dimasudkan adalah korelasi antara medan disuatu titik dan

medan pada titik yang sama pada saat berikutnya B yakni hubungan antara C &:,y,D,t +'

dan C & :,y,D,t2'. )ika beda fase antara dua medan tetap selama periode yang diamati,

yang berkisar antara beberapa mikrodetik, gelombang tersebut kita namakan memiliki

koherensi temporal. )ika beda fase berubah beberapa kali dan secara tidak teratur

selama periode pengamatan yang singkat, gelombang dikatakan tidak ! koheren.

Koherensi temporal juga dikenal sebagai koherensi longitudinal. 5emporal &atau

longitudinal' koherensi menyiratkan gelombang terpolarisasi pada satu frekuensi yang

fase ini berkorelasi dengan jarak yang relatif besar &panjang koherensi' di sepanjang

balok Sebuah sinar yang dihasilkan oleh sumber cahaya termal atau lainnya tidakkoheren memiliki. mplitudo sesaat dan fase yang ber$ariasi secara acak terhadap

waktu dan posisi, dan dengan demikian panjang koherensi sangat singkat.

- (onocromaticity

Kita menyimpulkan koherensi temporal adalah indikasi monochromaticity

sumber merupakan sumber benar-benar koheren. 5ingkat mono Kromatisitas dari

sumber diberikan oleh.Ketika rasio, gelombang cahaya monokromatik idealnya

Kemurnian garis spektrum.

b. Koherensi Special


12/45

#ua medan pada dua tiik berbeda pada permukaan gelombang dari suatu

gelombang elektromagnetis dikatakan koheren special jika mereka mempertahankan

beda fase tetap selama waktu t. ahkan hal ini mungkin jika dua berkas tersebut secara

sendiri ! sendiri tidak koheren temporal & menurut waktu ', karena setiap perubahan

fase dan salah satu berkas diikuti oleh perubahan fase yang sama dalam berkas yang

lain. #engan sumber cahaya biasa hal ini hanya mungkin jika dua berkas telah

dihasilkan dalam bagian yang sama dari sumber.

5idak-koleransi temporal merupakan karakteristik dari berkas tunggal

cahaya,sedangkan tidak-kolerensi sepesial berkenaan dengan hubungan antara dua

berkas cahaya yang terpisa. #ua berkas cahaya yang berasal dari bagian bagian berbedadari sumber telah di pancarkan oleh kelompok kelompok atom yang berbeda. (asing

maing berkas tidak akan koheren-waktu dan akan mengalami perubahan fase acak

sebagai akibatnya beda fase antara dua berkas juga akan mengalami perubahan

prubahan yang cepat dan acak. #ua berkas yang demikian dikatakan tidak-koheren

sepesial &menurut tempat'.

Interferensi merupakan minifestasi koherensi. Untuk menghasilkan frinji ! frinji

interferensi, sangat diperlukan syarat agar gelombang ! gelombang tetap koheren yang

berinterferensi tersebut tetap koheren selama periode waktu tertentu. )ika salah satu

gelombang berubah fasenya, frinji akan berubah menurut waktu. #engan sumber

cahaya alami perubahan sangat cepat dan tidak terlihat adanya frinji.

0ara paling sederhana untuk menghasilkan frinji interferensi adalah menggunakan cara

yang digunakan dalam percobaan dua-celah.

#alam percobaan ini Eoung menggunakan satu sumber sebagai asal dua

seumber yang membeda. 0ahaya dari sumber S melewati celah dan kemudian

melewati dua lubang kecil yang dibuat dalam layar . %ubungan fase antara pulsa !

pulsa berurutan tetap dan frinji interferensi dihasilkan pada layar 0. Kita harus teliti

agar celah sangat kecil dibandingkan dengan ukuran frinji. )ika tidak, frinji yang

dihasilkan oleh bagian ! bagian yang berbeda dari celah akan tumpang ! tindih dan

memberikan penerangan yang rata. %al ini tidak akan terjadi jika gangguan ! gangguan

pada titik ! titik berbeda sepanjang berkas terkolerasi, yakni jika ada koherensi special.

#alam praktek, untuk titip " pada permukaan gelombang terdapat daerah

terhingga disekitarnya, yang setiap titik di dalamnya akan mempunyai korelasi fase


13/45

yang baik dengan titik ". #engan satu lubang-sempit &pin-hole' tetap dan menggerakkan

lubang-sepmit, dapat terlihat setiap pengurangan penampakan frinji. #aerah permukaan

gelombang dimana lubang-sempit dapat digerakkan dan frinji tetap terlihat dinamakan

daerah koheren dari gelombang cahaya dan merupakan ukuran dari koherensi special

atau koherensi melintang &trans$erse' dari gelombang. %al ini menandakan perubahan

koherensi menurut ruang &special' sepanjang permukaan-gelombang dalam arah

melintang terhadap arah perambatan. #ari pandangan ini, maka koherensi temporal

dikenal sebagai koherensi longitudinal.

Ukuran dari kekontrasan frinji yang dinamakan penampakan prinji juga

digunakan sebagai ukuran koherensi.(ichelson mendefinisikan penampakan frinji&fringe $isibility' sebagai berikut #i mana Cmaksadalah energy relatife dari frinji terang

dan Cminadalah energy dalam frinji gelap di sebelahnya. )ika frinji dihasilkan berkas

koheran denagn amplitudo yang sama,penampakan frinji saam dengan satu &C minF 3'B

sedangkan frinji yang dihasilakn oleh tidak-koheren penampakan sama dengan nolB

&CmaksF Cmin',yakin tidak ada frinji. "enampakan frinji memenang terlihat dalam

laboratorium,namun,kurang dari satu,bahkan walaupun denagn gelombang gelombang

yang sama amplitudonya. Karena itu,jelasnya hanya gelombang koheren sebagaian yang

ada dalam kenyataan.

Germike mendefinisikan tingkat koherensi &degree of coherence',H2,sama

dengan penampakan frinji jika jarak lintasan antara berkas berkas itu kecil dan

amplitudonya sama,dan ini merupakan syarat yang paling baik untuk menghasilkan

frinji. #alam percobaan Eoung,penamakan frinji dapat diambil sebagai ukuran langsung

tingkat koherensi cahaya pada dua lubang. (enurut pengalaman,jika H2 3,8, maka

dua sumber sekunder tersebut dilihatkan sanagat koheran. #apat ditunjukan,bahwa

hanya cahaya yang monokromatis sempurna yang koheren sama sekali baik dalam

waktu&temporal' maupun dalam &sepesial'.

"embahasan samapai saat ini sangat ideal,karena telah kita misalkan,bawah

kelompok gelombang di hasilkan oleh sumber tetap merupakan gelombang simis

sempurna selama waktu tertentu. Jamun,hanya dalam buku saja dikatka bahwa cahaya

mempunyai gelombang sinusoidal. #alam kenyataanya frekuensi dapat berubah pelan

dan acak menurut waktu disekitar frekuensi-pusat 3 dan lebar-pita &band


14/45

width' sehingga ditentuka bahwa selang frekuensi antara sampai terdiri dari bagian

tersebar energy radiasi.

Sepanajang inter$al waktu yang lebih pendek dari pada waktu satu

gelombang,satu paket gelombang,gelombang akan muncul sebagai sinusoidal

murni&gambar 8.;'. waktu rata rata dimana terjadi pancaran sinusoidal ideal dinamakan

waktu koherensi 5c. panjang yang bersangkutan *cF c5c dimana c kecepatan cahaya

dinamakan panjang koherensi sesudah waktu 5c , tidak korelasi antara fase dari

gelombang.

Koherensi spatial sama denngan hubungan phase diantara gelombang berjalan

sisi demi sisi, pada waktu yang sama koherensi spasial mengacu pada kontinuitas danuniformty dari gelombang dalam arah tegak lurus. )ika perbedaan pahse untuk setiap

titik dua tetap dalam pesawat normaly kepadamu propagiation gelombang tidak

ber$ariasi dengan waktu. Kemudian gelombang tersebut dikatakan menunjukkan

koherensi spasial.Semakin tinggi kontras, semakin baik koherensi spasial.

Kurangnya koherensi cahaya yang berasal dari sumber-sumber biasa seperti

menjalarnya kawat pijar, disebabkan oleh tidak dapatnya atom-atom memancarkan

cahaya secara kooperatif. #an pada tahun +43 telah berhasil dibuat sumber cahaya

tampak yang atom-atomnya dapat berlaku kooperatif, sekeluaran cahayanya sangatlah

monokromatik, kuat dan sangat terkumpul. lat ini di sebut dengan laser &light

amplification through stimulated emission of radiation'.

Intensitas berkas-berkas cahaya koheren dapat diperoleh dengan1

+. (enjumlahkan amplitudo masing-masing gelombang secara $ektor dengan

memperhitungkan beda fasadi dalamnya.

2. (enguadratkan amplitudo resultannya, hasil ini sebanding dengan intensitas

resultan.

#an untuk berkas-berkas yang tidak koheren atau inkoheren intensitasnya dapat

diperoleh dengan1

+. (asing-masing amplitudo dikuadratkan dahulu dan diperoleh besaran yang

sebanding dengan intensitas masing-masing berkas, baru kemudian,

2. Intensitas masing-masing dijumlahkan untuk memperoleh intensitas resultan

*angkah-langkah di atas, sesuai dengan hasil pengamatan bahwa untuk sumber cahaya

yang tidak saling bergantungan, intensitas resultan pada setiap titik selalu lebih besar

daripada intensitas yang dihasilkan oleh masing-masing sumber di titik tersebut.


15/45

2''1 Pe(e("$( P$(4$() K+he#e(!, *$( W$%" K+he#e(!,

>aktu koherensi didefinisikan sebagai waktu di mana gelombang

elektromagnetik merambat dapat dianggap koheren &L'. %al ini dihitung sebagai L F M2N

cOM, dimana M adalah panjang gelombang dari sumber, O adalah lebar spektrum, dan c

adalah kecepatan cahaya dalam ruang hampa.

gustina Setyaningsih/Koherensi waktu adalah Sifat dari dua gelombang yang

berasal dari sumber yang sama./9elombang berjalan, mendekati sinusoidal yang cukup

untuk beberapa jumlah osilasi antara perubahan frekuensi dan fase. "anjang gelombang

bejalan yang dapat diasumsikan memiliki karakter sinusoial yang cukup dan fase yang

dikenal sebagai panjang koherensi . Kita dapat mendefinisikan panjang koherensisebagai panjang gelombang berjalan , cOt, di mana fase mudah ditentukan. Inter$al

waktu selama fase gelombang berjalan dapat disebut dengan waktu koherensi. Ini

adalah waktu, Ot, selama fase gelombang berjalan tidak menjadi acak tetapi mengalami

perubahan dalam cara sistematis.

2''2 Ke$*$$( ("% K+he#e(!, S$!,$l

5ingkat koherensi spasial seberkas cahaya dapat menjadi deducaed dari kontras

pinggiran diproduksi oleh itt. *ebih luas sumber cahaya, lasser adalah derajat koherensi.

#alam percobaan celah ganda muda itu, jika celah S+ dan S2 secara langsung diterangi

oleh sumber, pinggiran interferensi tidak diamati. Sebaliknya uniformally layar

menyala. 5idak adanya pinggiran yang mengeluarkan cahaya dari celah tersebut tidak

memiliki koherensi spasial. )ika celah sempit diperkenalkan sebelum celah ganda, sinar

yang melewati celah sempit menerangi S S+ dan S2. 9elombang muncul dari mereka,

karena telah diturunkan melalui di$isi gelombang depan, yang koheren dan ststionary

pola interferensi akan diamati di layar. )ika lebar celah S secara bertahap meningkatkan

kontras menurun pola frinji dan #isapper pinggiran. Ketika S celah lebih lebar, S+ dan

S2 menerima gelombang dari berbagai belahan S yang tidak mempertahankan

koherensi. pabila sempit, menjamin bahwa gelombang kereta insiden pada celah S+

andS2 berasal dari daerah kecil sumber dan karenanya mereka memiliki koherensi

spasial.

2'5 APLIKASI KOHERENSI DALAM KEHIDUPAN

2'5'1 1'L$!e#

*aser merupakan singkatan dariLight Amplification by Stimulated Emission of

Radiation, yang artinya penguatan cahayadengan rangsangan pancaran radiasi.


16/45

Sifatyang terjadi akibat kesamaan frekuensi adalah monokromatis dan sifat yang terjadi

akibatkesamaan fase adalah koherensi. )adi, syaratterbentuknya laser adalah sumber

cahaya yangmonokromatis dan koheren &=eynaldo, 233+'.*aser mempunyai sifat-sifat

yang tidakdimiliki oleh sumber cahaya lain. Sifat-sifatkhas laser antara lain kesearahan,

intensitas,monokromatis, dan koherensi &*aud,+'.

a. (onokromatik

(onokromatis artinya hanya satu frekuensi yang dipancarkan. Sifat ini diakibatkan

oleh 1

%anya satu frekuensi yang dikuatkan @P F &C2-C+'NhA

Susunan dua cermin yang membentuk ca$ity-resonant sehingga osilasi

hanya terjadi pada frekuensi yang sesuai dengan frekuensi ca$ity.

b. Keserarahan

(erupakan konsekuensi langsung ditempatkannya bahan aktif dalam ca$ity

resonant, dimana hanya gelombang yang merambat dalam arah yang tegak

lurusterhadap cermin-cermin yang dapat dipertahankan dalam ca$ity.

+. Kasus koheren ruang sempurna

"ada jarak tertentu masih terjadi di$ergensi akibat difraksi, seperti

ditunjukkan pada 9b dibawah

9ambar #ifraksi berkas cahaya laser untuk kasus koheren ruang sempurna

Prinsip Huyghens 1 muka-muka gelombang pada layar dapat diperoleh akibat

superposisi dari gelombang-gelombang yang dipancarkan oleh tiap titik di apertur #,

maka sudut difraksi diungkapkan oleh 1

D=D


17/45

dimana M adalah panjang gelombang laser, # adalah diameter celah dan Qadalah

koefisien numerik. Suatu berkas cahaya dimana di$ergensinyadapat diungkapkan dalam

bentuk R# diatas disebut diffraction limited.

2. Kasus koheren ruang parsial

#i$ergensi lebih besar daripada nilai minimum untuk difraksi, dimana 1

D=

(Sc)1

2

dimana Sc adalah luas koherensi yang berperilaku sebagai apertur batas terjadinya

superposisi koheren dari wavelets elementer. Sebagai kesimpulan, bahwa berkas output

laser harus dibuat dalam batas difraksi &diffraction limited'.

c. Koherensi

+. Koherensi =uang

"andang dua buah titik "+ dan "2 dimana pada waktu t F 3 terletak pada

bidang muka gelombang cahayaNC( yang sama. ndaikan C+&t' dan C2&t'

adalah medan-medan listrik pada kedua titik tadi. "ada t F 3 perbedaan fasa

kedua medan ini adalah nol. )ika perbedaan fasa ini dapat dipertahankan pada t

3, maka dikatakan koheren ruang sempurna &perfect spatial coherence'. )ika

titik "+ dan "2 terletak pada beberapa titik memiliki korelasi fasa yang baik

&perbedaan fasanya kecil', maka disebut koheren ruang sebagian &partial spatial

cohenrence'.

2. Koherensi >aktu

5injau gelombang cahaya di titik " pada saat t dan pada saat t+ . )ika

beda fase antara tdant+ selalu tetap untuk setiap t maka dikatakan terdapat

koherensi waktu 1

(x , t) (x ,t)=konstan

)ika keadaan diatas berlaku untuk setiap t, maka koherensinya disebut

koherensi waktu sempurna. Koherensi dapat diukur dengan menggunakan

perumusan tertentu. (isla fungsi gelombang cahaya1

E ( t)=E0 exp i(t)


18/45

#engan Eo amplitudo cahaya dan fasa cahaya maka fungsi koherensi

bersama &mutual coherence function) didefiniskan sebagai 1

T12()=[E1 ( t+)E2(t)]

atauT12 ()=limn

1

TT2

T2

E1(t+ )E2(t)

Untuk kasus inkoheren T12()=0

Selanjutnya fungsi koherensi diri &self coherence function) diberikan oleh 1

T11()=[E1 (T+)E1 (T) ] dan

T22()=[E2(T+)E2(T) ]

Eang tank lain menyatakan intensitas masing-masing cahaya yakni 1

1s1=T11 (0 ) dan1s2=T22 (0 )

Untuk memudahkan uraian selanjutnya, kita definisikan fungsi kolerasi normal

12 ()= T22()

T

11

(0)T12

(0)=[E1 ( t+ )E2(t) ]

(E

1

)(E2

)

%arga mutlak 12 () mengukur derajat koherensi kedua gelombang yang

berinteferensi.

pabila cahaya digunakan memiliki koherensi yang tidak sempurna, harus dituliskan 1

12 ()I=I1+I2I1I2|12()|cos


19/45

#imana

12 ()

12 ()=|12 ()|exp i adalah derajat koherensi kompleks, ketajaman pola inteferensi

diukur dengan pola kontras yang disebut dengan $isibilitas frinji dan ditentukan dengan

rumus 1

v=ImaksIminImaks+Imin

=2I1I2|12|

I1+I2

Klasifikasi derajat koherensi ditentukan atas dasar harga mutlak |12

| .

|12|=1 berarti koheren sempurna dengan I1=I2 , kontras maksimumB 3 |12|

+ berarti koheren sebagian I1 I2 berarti |12|=0 berarti tidak koheren, tidak

ada kontras dalam distribusi intensitas dengan kata lain terjadi pola inteferensi.

0ontoh suatu gelombang C( dengan waktu koherensi L3 ditunjukkan pada 9b.

dibawah, dimana medan listrik mengalami lompatan fasa pada inter$al waktu L3.

2'5'2 H+l+)#$6


20/45

%ologram adalah produk dari teknologi holografi. %ologram terbentuk dari

perpaduan dua sinar cahaya yang koheren dan dalam bentuk mikroskopik. %ologram

bertindak sebagai gudang informasi optik. Informasi-informasi optik itu kemudian akan

membentuk suatu gambar, pemandangan, atau adegan. %ologram merupakan jelmaan

dari gudang informasi &information storage' yang mutakhir. Kelebihan hologram ialah

ia mampu menyimpan informasi, yang di dalamnya memuat objek-objek ; dimensi

&;#'. 5idak hanya objek-objek yang biasa terdapat di foto atau gambar pada umumnya.

%al itu disebabkan prinsip kerja hologram tidak sesederhana lensa fotografi. %ologram

menggunakan prinsip-prinsip difraksi dan interferensi, yang merupakan bagian dari

fenomena gelombang.a. Karakteristik hologram

%ologram, memiliki karakteristik yang unik. eberapa diantaranya yaitu1

0ahaya, yang sampai ke mata pengamat, yang berasal dari gambar yang direkonstruksi

dari sebuah hologram adalah sama dengan yang apabila berasal dari objek aslinya.

Seseorang, dalam melihat gambar hologram, dapat melihat kedalaman, paralaks, dan

berbagai perspektif berbeda seperti yang ada pada skema pemandangan yang

sebenarnya. %ologram dari suatu objek yang tersebar dapat direkonstruksi dari bagian

kecil hologram. jika sebuah hologram pecah berkeping-keping, masing-masing bagian

dapat digunakan untuk mereproduksi lagi keseluruhan gambar. >alau bagaimanapun,

penyusutan dari ukuran hologram, dapat menyebabkan penurunan perspektif dari

gambar, resolusi, dan tingkat kecerahan dari gambar. #ari sebuah hologram dapat

direkonstruksi dua jenis gambar, biasanya gambar nyata &pseudoscopic' dan gambar

maya &orthoscopic' Sebuah hologram tabung dapat memberikan pandangan ;43 derajat

dari objek *ebih dari satu gambar independen yang dapat disimpan dalam satu pelat

fotografi yang sama yang dapat dilihat dari satu per satu dalam satu kesempatan.

b. Keunggulan hologram

Seperti yang telah dikatakan sebelumnya, kapabilitas hologram melebihi

kapabilitas media penyimpanan lainnya. Salah satunya ialah,hologram dapat merekam

intensitas cahaya. #engan kata lain, hologram memiliki informasi tambahan baru

dibandingkan media lain. Secara otomatis dengan adanya rekaman intensitas cahaya,

hologram pun mampu untuk memperlihatkan kedalaman &depth'. Ketika seseorang


21/45

melihat ke arah sebuah pohon, ia menggunakan matanya untuk menangkap cahaya dari

objek itu. Setelah itu, informasi diolah untuk memperoleh makna mengenai objek tadi.

"rinsip ini hampir sama dengan hologram. %ologram menjadi cara yang nyaman

untuk menciptakan kembali gelombang cahaya yang sama, yang berasal dari objek yang

sebenarnya. Kemampuan ini sangat menakjubkan. Tbjek terasa nyata dan hidup dan ia

akan terlihat seolah-olah akan /melompat/ dari gambar &scene'.

)ika pada sebuah foto standar, pemandangan diambil dari satu perspektif saja,

maka hologram mematahkan batasan itu. %ologram mampu untuk melihat suatu objek

dari berbagai perspektif

2'5'3 &$(*7,"hSebuah paket bandwidth bukanlah gelombang harmonik. Tleh karena itu, tidak

dapat direpresentasikan secara matematis dengan fungsi sinus sederhana. =epresentasi

matematis dari sebuah paket gelombang dilakukan dengan integral fourier. )ika cahaya

dipancarkan dari sumber maka dianalisis dengan bantuan spektograf, yang terdiri dari

garis-gars spektrum diskrit."anjang koherensi dapat didefinisikan sebagai produk osilasi

gelombang J terkandung dalam kereta gelombang dan panjang gelombang, M .

#emikian menunjukkan bahwa yhe lebih besar jumlah osilasi gelombang dalam paket

gelombang, semakin kecil bandwidth. #alam kasus membatasi, ketika J jauh besar,

yaitu ketika paket infinetly panjang gelombang, gelombang akan monokromatik

memiliki panjang gelombang didefinisikan secara tegas.

2'5' H+l+)#$,

plikasi teknik holografi telah tersebar ke berbagai aspek kehidupan. %olografi

memudahkan manusia dalam mengabadikan karya-karya seni dan bendabenda

peninggalan sejarah, pembuatan iklan dan film, dan lain sebagainya. Selain itu, aplikasi

holografi lain ialah holographic interferometry, holographic optical element &%TC', dan

holographic memory.

2'5''1 %olographic interferometry

%olographic interferometry adalah aplikasi dari teknologi holografi yang

memungkinkan kita untuk membuat replika atau tiruan $isual suatu benda, beserta

efeknya. #engan teknik ini, objek akan mengalami dua kali pencahayaan. Sehingga

$isualisasi suatu benda dapat ber$ariasi.


22/45

"ada proses pencahayaan yang pertama, objek harus dalam keadaan diam, tidak

boleh bergerak. "ada proses pencahayaan yang kedua, objek tadi menjadi subjek untuk

memberikan bentuk-betuk fisik sesuai dengan wujud asli objek tersebut.

Kemudian sepanjang proses tadi, hologram akan melukiskan sejumlah garis,

baik garis tepi maupun garis diagonal yang melewati objek.

9aris-garis itu kemudian akan menjelma menjadi garis-garis kontur serupa pada

sebuah peta. "eta $isual inisangat bergantung pada garis tepi, sebab garis tepi lah yang

memberi bentuk-bentuk fisik. ila terjadi kesalahan pada proses yang pertama, maka

hal itu akan mempengaruhi pembuatan peta $isualnya.%olographic

interferometry terdiri atas tiga tipe, yaitu 1+. roDen fringe

2. *ife ringe

;. 5ime a$eraged

%olographic interferometry sudah banyak digunakan di industri manufaktur.

Kegunaannya ialah untuk menginpeksi kerusakan atau kegagalan pada produk.

Subjeknya ialah logam dan bahan nonlogam. (aterial ini digunakan untuk

menguji kemungkinan-kemungkinan kerusakan.

2'5''2 %olographic optical element &%TC'

%olographic optical element ialah salah satu jenisdari elemen optis difraktif.

%TC dapat menggantisuatu sistem optik dengan komponen optik ganda, seperti lensa,

kaca, @beam splittersA, dan prisma.%TC sangat bermanfaat bila terjadi ketidaksesuaian

dan ketidakseimbangan komponen optik suatubenda. Kini hadir teknologi #TC

iffracti$e TpticalClement' sebagai kelanjutan dari %TC.

"ada #TC,gelombang cahaya yang datang tidak lagidibengkokan, melainkan

dipecah menjadi puluhan, ratusan, atau bahkan ribuan gelombang.9elombang-gelombang tadi nantinya akan meyatu kembali dan membentuk sebuah

gelombanglengkap yang baru. plikasi %TC dan #TC antara lain sebagaiberikut 1

Sistem komunikasi dengan media optik0# &compact disk' cakram kompak. plikasi-

aplikasi arsitektural &senibangunan', inger print sensor &sensor sidik jari', dan "roses

pengolahan informasi.

2'5''3 %olographic memory

"erkembangan teknologi holografi turut merambah ke sistem penyimpanan data.

%al ini dimaksudkan untuk menciptakan media penyimpanan data dengan kapasitas


23/45

yang lebih besar. (edia-media penyimpanan yang mengadopsi prinsip-prinsip

holografis disebut dengan holographic memory. "ada dasarnya, teknologi holographic

memory memanfaatkan cahaya untuk menyimpan dan membaca kembali data atau

informasi.

Sinar *aser &singkatan dari *ight mplification by Stimulated Cmission

of =adiation' yang bersifat monokromatik dan koheren dilewatkan pada sebuah alat

yang disebut Vbeam splitterW. Splitterini VmemecahW sinar *SC= menjadi dua, yang

pertama disebut sinar sinyal atau sinar tujuan, yang kedua disebut sinar acuan. #isebut

sinar tujuan karena sinar ini membawa kode informasi atau obyek yang akan disimpan.

#isebut sinar acuan karena merupakan sinar yang dirancang sedemikian rupa, sehinggamudah dan sederhana untuk direproduksi karena digunakan sebagai referensi. Salah satu

contoh dari holographic memory ialah kepingan holografis.

"ara peneliti tengah berusaha mengembangkan kepingan &0#' yang memiliki

muatan penyimpanan holografis, sehingga dapat menyimpan informasi dengan ukuran

terabit. %al ini dikarenakan pengepakan data menjadi lebih mapat dibandingkan

teknologi optis kon$ensional seperti yang digunakan pada #H# dan lu-=ay.

ayangkan satu keping cakram optis, dengan ketebalan cakram +,8mm, mampu

menyimpan data sebesar 233 9.

%olographic memory memiliki beberapa keunggulan dibandingkan media

penyimpanan lain, antara lain sebagai berikut 1 %olographic memory dapat menyimpan

data 2 dimensi, ; dimensi, dan juga data digital. Kapasitas penyimpanan data lebih

besar, dapat mencapai 2X kali lebih besar dari kapasitas #H# yang kita pakai saat ini.

"roses pembacaan data lebih cepat, yakni 28 kali lebih cepat daripada #H#.

2'5'5 I("e#e#+6e"e#

Interferensi adalah penggabungan secara superposisi dua gelombang atau lebih

yang bertemu pada satu titik di ruang. pabila dua gelombang yang berfrekuensi dan

berpanjang gelombang sama tapi berbeda fase bergabung, maka gelombang yang

dihasilkan merupakan gelombang yang amplitudonya tergantung pada perbedaan

fasenya. )ika perbedaan fasenya 3 atau bilangan bulat kelipatan ;433, maka gelombang

akan sefase dan berinterferensi secara saling menguatkan &interferensi konstruktif'.

Sedangkan amplitudonya sama dengan penjumlahan amplitudo masing-masing

gelombang. )ika perbedaan fasenya +33 atau bilangan ganjil kali +33, maka


24/45

gelombang yang dihasilkan akan berbeda fase dan berinterferensi secara saling

melemahkan &interferensi destruktif'. mplitudo yang dihasilkan merupakan perbedaan

amplitudo masing-masing gelombang &5ipler, ++'. Suatu alat yang dirancang untuk


lintasan disebut interferometer optik.

Interferometer dibedakan menjadi 2 jenis, yaitu interferometer pembagi muka

gelombang dan interferometer pembagi amplitudo. "ada pembagi muka gelombang,

muka gelombang pada berkas cahaya pertama di bagi menjadi dua, sehingga

menghasilkan dua buah berkas sinar baru yang koheren, dan ketika jatuh di layar akan

membentuk pola interferensi yang berwujud frinji gelap terang berselang-seling. "olaterang terjadi apabila gelombanggelombang dari kedua berkas sinar sefase sewaktu tiba

di layar.

Sebaliknya pola gelap terjadi apabila gelombang-gelombang dari kedua berkas

sinar berlawanan fase sewaktu tiba di layar. gar pola interferensi nyata, tempat garis-

garis gelap terang itu harus tetap sepanjang waktu yang berarti beda fase antara

gelombang-gelombang dari kedua celah harus tidak berubah-ubah dan hal ini hanya

mungkin apabila kedua gelombang tersebut koheren, yaitu identik bentuknya &Soedojo,

233+'.

Untuk pembagi amplitudo, diumpamakan sebuah gelombang cahaya jatuh pada

suatu lempeng kaca yang tipis. Sebagian dari gelombang akan diteruskan dan sebagian

lainnya akan dipantulkan. Kedua gelombang tersebut tentu saja mempunyai amplitudo

yang lebih kecil dari gelombang sebelumnya. Ini dapat dikatakan bahwa amplitudo

telah terbagi. )ika dua gelombang tersebut bisa disatukan kembali pada sebuah layar

maka akan dihasilkan pola interferensi &%echt, +2'.

2'5'5'1 P#,(!, *$!$# ,("e#e#+6e"e#

Interferometer adalah suatu perangkat untuk pengukuran yang memanfaatkan gejala

inteferensi. "ada umumnya prinsip dasar interferometer yang memanfaatkan sifat

koherensi perhatikan gambar dibawah 1


25/45

(enurut ciri pokoknya, interferometer dapat dibagi dalam dua kategori yaitu 1a. Interferometer pembelahan muka gelombang

#alam sistem ini kedua berkas gelombang yang berinteferensi diperoleh dari

sumber gelombang semula tanpa mnegurangi intensitasnya atau dengan

perkataan lain cahaya dapat dibagi dua menurut posisi geometrisnya, misalnya

bagian atas berkasnya menjadi berkas uji dan bagian bawah menjadi berkas

referensi.

b. Interferometer pembelah amplitudo

#alam hal ini kedua gelombang yang berinteferensi diperoleh dengan mebagi

intensitas gelombang semula, atau dengan perkataan lain cahaya dibagi dua

berkas yang sama bentuknya, tetapi dengan amplitudo yang berbeda.

erkas uji adalah berkas cahaya yang dikenakan dengan objek yang akan

diukurNdiuji. Tbjek dapat berupa cermin bergerak & yang pergeserannnya ingin

diukur', gas &yang $ariasi indeks biasnya ingin diketahui' dan lain lain.

Sedangkan berkas referensi adalah berkas cahaya pola fasanya dipertahankan

tetap untuk anntinya dipertemukan lagi dengan berkas uji.

"erpaduan kedua gelombang menghasilkan pala interferensi &garis ataudaerah terang gelap saja' yang diamatai oleh detektor &layar, fotodioda, film, dan

sebagainya'. Interfernsi antara keduanya memberikan informasi mengenai apa

yang telah dialami berkas uji, sehingga pada gilirannya memberikan informasi

mengenai objek ini.

2'5'5'2 Je(,!4e(,! ,("e#e#+6e"e#

2'5'5'2'1 Interferometer young

Interferometer young adalah jenis interferometer pembelah muka dua dimana

kegunaan interferometer ini adalah antara lain untuk memeriksa derajat


26/45

koherensi sumber cahaya dan menguku rjarak yang kecil antara dua celah.

"rinsip kerja dari interferometer young diperhatikan pada gambar dibawah ini.

"ada eksperimen young hasil inteferensinya diamati pada layar yang berjarak * yang

jauh lebih besar dari jarak antara celah d. Untuk konfigurasi eksperimen ini berlaku

aproksimasi medan jauh dimana 1

1,2d dan !"1=2=

#alam pendekatan ini, selisih lintasan gelombang yang menjalar melalui dua celah

terpisah adalah 1

=31=dsin

Kedudukan frinji pada bidang pengamatan diungkapkan oleh koordinat

#=L tan

2'5'5'2'2 Interferometer (ichelson

Interferometer michelson adalah termasuk interferometer pembelah amplitudo

dimana interferometer ini sangat berguna dalam pengukuran indeks bias,


27/45

pengukuran panjang &yang diukur adalah pergeseran total cerimin uji',

pengukuran getaran &$ibrasi' dan dapat juga digunakan untuk pengukuran

simpangan permukaan &disini permukaan menjadi cermin uji'. "ada gambar

dibawah ini diperlihatkan konfigurasi interferometer (ichelson, yaitu terdiri

dari dumber cahaya, pemisah berkas, cermin referensi, cermin uji.

Intensitas maksimum &keadaan terang' diperoleh $m . 2% dengan bilangan

bulat. Sedangkan intensitas minimum &keadaan gelap' diperoleh $=(2m+1) . %

dengan demikian intensitas akan berubah dari maksimum ke minimum atau sebaliknya

dengan pergeseran sejauh simpangan x=!4 dimana

! panjang gelombang sinar

laser yang digunakan.

Untuk memahami fenomena interferensi harus berdasar pada prinsip optika fisis,

yaitu cahaya dipandang sebagai perambatan gelombang yang tiba pada suatu titik yang

bergantung pada fase dan amplitude gelombang tersebut. Untuk memperoleh pola-polainterferensi cahaya haruslah bersifat koheren, yaitu gelombang-gelombang harus

bersalah dari satu sumber cahaya yang sama. Koherensi dalam optika sering dicapai

dengan membagi cahaya dari sumber celah tunggal menjadi dua berkas atau lebih, yang

kemudian dapat digabungkan untuk menghasilkan pola interferensi.

"ada interferensi, apabila dua gelombang yang berfrekuensi dan berpanjang

gelombang sama tapi berbeda fase bergabung, maka gelombang yang dihasilkan

merupakan gelombang yang amplitudonya tergantung pada perbedaan fase.


28/45

"erbedaan fase antara dua gelombang sering disebabkan oleh adanya perbedaan

panjang lintasan yang ditempuh oleh kedua gelombang. "erbedaan lintasan satu panjang

gelombang menghasilkan perbedaan fase ;43o, yang eki$alen dengan tidak ada

perbedaan fase sama sekali. "erbedaan lintasan setengah panjang gelombang

menghasilkan perbedaan

fase +3o. Umumnya, perbedaan lintasan yang sama dengan Od menyumbang suatu

perbedaan fase Y yang diberikan oleh 1

$= d! 2%

Suatu alat yang dirancang untuk menghasilkan interferensi dan pola-polanya

yang dihasilkan dari perbedaan panjang lintasan disebut interferometer optic.

Interferometer dibagi menjadi 2 jenis, yaitu interferometer pembagi muka gelombang

dan terferometer pembagi amplitude. "ada pembagi muka gelombang, muka gelombang

pada berkas cahaya pertama dibagi menjadi dua, sehingga menghasilkan dua buah

berkas sinar baru yang koheren, dan ketika jatuh di layar akan membentuk pola

interferensi yang berwujud cincin gelap terang berselang-seling.

"ola terang terjadi apabila gelombang-gelombng dari kedua berkas sinar sefase

sewaktu tiba di layar. Sebaliknya, pola gelap terjadi apabila gelombang-gelombang dari

kedua berkas sinar berlawanan fase sewaktu tiba di layar. gar pola interferensi nyata,

tempat garis-garis gelap terang itu harus tetap sepanjang waktu yang berarti beda fase

antara gelombang-gelombang dari kedua celah harus tidak berubah-ubah dan hal ini

hanya mungkin apabila kedua gelombang tersebut koheren, yaitu identik bentuknya.

Untuk interferometer pembagi amplitudo, diumpamakan sebuah gelombang

cahaya jatuh pada suatu lempeng kaca yang tipis. Sebagian dari gelombang akan

diteruskan dan sebagian lagi akan dipantulkan. Kedua gelombang tersebut tentu saja

mempunyai amplitudo gelombang yang lebih kecil dari gelombang sebelumnya. Ini

dapat dikatakan bahwa amplitudo telah terbagi. )ika kedua gelombang tersebut bisa

disatukan kembali pada sebuah layar, maka akan dihasilkan pola interferensi.


29/45

9ambar di atas merupakan diagram skematik interferometer (ichelson. Tleh

permukaan beam splitter &pembagi berkas' cahaya laser, sebagian dipantulkan ke (+

dan sisanya ditransmisikan ke (2. agian yang dipantulkan ke (+ akan dipantulkan

kembali ke beam splitter yang kemudian menuju ke layar. dapun bagian yang

ditransmisikan oleh (2 juga akan dipantulkan kembali ke beam splitter, kemudian

bersatu dengan cahaya dari (+ menuju layar, sehingga kedua sinar akan berinterferensi

yang ditunjukkan dengan adanya pola-pola cincin gelap terang.

"engukuran jarak yang tepat dapat diperoleh dengan menggerakkan (2 pada

interferometer (ichelson dan menghitung cincin yang bergerak atau berpindah, dengan

acuan suatu titik pusat. Sehingga diperoleh jarak pergeseran yang berhubungan dengan

perubahan cincin 1

d= &!2

#engan 1

Od F perubahan lintasan optis

M F panjang gelombang sumber cahaya

OJ F perubahan jumlah cincin


30/45

"anjang koherensi merupakan jarak sejauh mana dapat berinterferensi. "anjang

koherensi suatu gelombang tertentu, seperti laser atau sumber lain dapat dijelaskan dari

persamaan berikut 1

Lc=c c= c v

#imana 1

*c F panjang koherensi

Lc F koherensi waktu

c F cepat rambat cahaya

O$ F lebar spectrum

"ada interferometer (ichelson, panjang koherensi sama dengan dua kali

panjang lintasan optic antara kedua lengan pada interferometer (ichelson, diukur pada

saat penampakan frinji sama dengan nol. ketika mo$able mirror digerakkan, maka

kedua berkas laser yang melewati *+ dan *2 memiliki jarak lintasan yang berbeda.

Sehingga beda optic masing-masing berkas adalah 2*+ dan 2*2. )adi beda lintasan

optisnya dalah 1

Lc=2L22L1=2(L2L1)

2'5'5'2'3 Interferometer 5wyman-9reen

Interferometer ini mirip dengan interferometer michelson. "ada interferometer ini

digunakan cahaya yang terkolomasi &lebara dan sejajar' dalam hal ini pola inferensi

yang dihasilkan yang dihasilakan tidak lagi berbentuk cincin kosentris, melainkan brupa

spot/ yang dapat dipusatkan dengan sebuah lensa. Interferometer ini pada umumnya

digunakan untuk menguji permukaan optik, yaitu memeriksa apakah terdapat cacat atau

penyimpangan dari bentuk yang diharapakan. "ada gambar dibawah ini diperlihatkan

perangakat Interferometer 5wyman-9reen .


31/45

2'5'5'2' Interferometer (ach-Gechnder

"ada perangkat Interferometer (ach-Gechnder diperlihatkan pada gambar

dibawah ini, dimana lintasan cahaya membentuk empat persegi panjang dan sumber tak

terkolimasi pada interferometer ini berkas uji berkas referensi menjalani lintasan yang

simetris baik bentuk maupun arahnya, dengan demikian interferometer ini tidak begitu

peka terhadap gangguan dari luar &gerakan udara, getaran, dan sebagainya', karena

gengguan akan terjadi dengan sama besar pada berkas uji dan berkas referensi. "ada

umumnya interferometere ini digunakan untuk mengukur $ariasi fasa yang dialamiberkas uji, pngujian elemen optik dan $ariasi kerapatan aliran gas dalam terowongan

angin sampai ke pnegukuran kountur densitas plasma dalam reaktor termonuklir.

0ontoh soal 1

+. Sebuah laser semikonduktor mempunyai panjang gelombang 83 nm dengan

inter$al panjang gelombang + nm. %itunglah panjang koherensi berkasZ

Pe(.ele!$,$(

D,% :


32/45

!=1x 109 nm

c=3x108 m

!=850nm=85x108 m

D," :LC'

J$7$ :

LC=c c

c= !2

c (!85x10

(8)2

3x 10 8x1x109=2408x 1015s

c=

LC=3x108x2408x1015=7224x 107 m

2. *aser %e-Je yang mempunyai bandwidth 3,332 nm pada 4;2, nm. 5entukan

panjang berkas koherensi[

Pe(.ele!$,$( :

D,% :

!=2x1012nm

c=3x108 m

!=632,8nm=632,8x109 m

D," : LC'

)awab 1

LC=c c

c= !2

c (!


33/45

632,8x 10

(9)2

3x 10 8x 2x1012=6,6739x1018 s

c=

LC=3x108x6,6739x10

18=20,02x1010 m

;. #ua celah sempit yang terpisah pada jarak 3.2mm disinari tegak lurus. 9aris

terang ketiga terletak X,8mm dari garis terang ke nol pada layar yang jaraknya

+m dari celah. "anjang gelombang sinar dipakai adalah[Pe(.ele!$,$( :

D,% :

)=7,5mm=7,510 * m +=1m d=0,2mm=2.10 * m n=3

D," : ! ,'

J$7$ :

)d

+ =n!

(7,510*.2.10 * )1

=3! !=15.10 *

3 !=510 * m=5000-

6. "ada percobaan young, dua celah berjarak +mm diletakan sejauh +meter dr

layar. ila jarak terdekat antara pola interferensi garis terang pertama kesebelas

adalah 6mm, panjang gelombang cahaya yg digunakan adalah[Pe(.ele!$,$( :

D,% :

)=4mm=410 *m

dF +mm F +3\] m

* F +m

D," : M ....[

4$7$ :


34/45

jarak antara dua terang

pd F * M

arak terang pertama dan sebelas

pd F +3 * M6 +3\] .+3\] F +3 .+.M

M F6 +3\m

M F 6333 ^

8. 0ahaya monokromatis dengan panjang gelombang 8333 melewati celah

ganda yang terpisah pada jarak 2 mm. )ika jarak celah layar + meter,

tentukanlah jarak terang pusat dengan garis terang orde ketiga pada layar.

Pe(.ele!$,$(:

D,% :

d=2mm"+=1m.t.=1/103mm

!=50000=5 /104mm"m=3

D," :p...[

4$7$ :

)d

+ =n!

) (2mm )

(1x 103 mm)=3 (5x 104 mm)

)=0,75mm

4. 5entukanlah tebal lapisan minimum yang dibutuhkan agar terjadi interferensi

maksimum pada sebuah lapisan tipis yang memiliki indeks bias 6N; dengan

menggunakan panjang gelombang 8.433 - .

Pe(.ele!$,$(:


35/45

2n dcos =(2m+1 )

2!

d=(2m+1 )4 ncos

!

Supaya tebal lapisan minimum, mF 3 dan cos rF +, maka diperoleh

d=(2(0)+1)

4 (2

3

)5600-=1050-

X. "ercobaan 5homas Eoung, celah ganda berjarak 8 mm. #ibelakang celah yang

jaraknya 2 m ditempatkan layar , celah disinari dengan cahaya dengan panjang

gelombang 433 nm., maka jarak pola terang ke ; dari pusat terang adalah_.

Pe(.ele!$,$(:

D,% :

d=5mm

+=2m=2000mm

!=600nm=7x105 mm

m=3

)d+ =

(2m1)2

!

D,% :

p..[


36/45

4$7$ :

)=(2 (3 )1)

2 7x 105x 2000= ;8 : 102 mm

. Suatu percobaan menembakan cahaya laser yang mempunyai panjang

gelombang 33 nm dengan lebar pita + nm. %itunglah panjang koherensi

berkasZ

Pe(.ele!$,$( :

D,% :

!=1x 109 nm

c=3x108 m

!=800nm=8x107 m

D," :LC'

J$7$ :

LC=c c

c= !2

c (!

8x10

(7)2

3x 10 8x1x109=21,3x 1013s

c=

LC=3x108

x21,3x1013

=64x 105

m

. Sebuah laser semikonduktor mempunyai panjang gelombang 83 nm dengan

inter$al panjang gelombang 2 nm. %itunglah panjang koherensi berkasZ

Pe(.ele!$,$( :

D,% :

!=2x109 nm


37/45

c=3x108 m

!=850nm=85x108 m

D," :LC'

J$7$ :

LC=c c

c= !2

c (!

85x 10

(8)2

3x 10 8x 2x109=1204x1015 s

c=

LC=3x108x2408x1015=3612x107 m

10' #alam suatu percobaan yang menggunakan sebuah laser yang mempunyai

panjang gelombang X33 nm dengan panjang koherensi berkas 3600x107 m .

%itunglah inter$al panjang gelombang Z

Pe(.ele!$,$( :

D,% :

c=3x108 m

!=700nm=7x107 m

LC=3600x107

m

D," : (!'

J$7$ :

LC=c c

3600x107

=3x 108

c


38/45

c=12x1013 s

c= !2

c (!

7x 10

(7)2

3x108x (!12x 1013=

(!=1,36x109 m

TES FORMATIF

+. =adiasi sebuah atom sebesar 6 : +3-+2.berapa panjang gelombang sinar sodium

tersebut[

"enyelesain1

5cohF 6 : +3-+2 s

lcohFc : tcoh

F;:+3mNs : 6 : +3-+2 s

F+2 : +3-6m

F+,2 mm

2. %itung panjang koherensi dari laser 0T2 yang memilii lebar garis + :+3-8nm pada

panjang emisi gelombang I= sebesar +3,4

1m[

"enyelesaian1

"anjang koherensi1

lcohF!

2

!

F(10,6x106 )2

1x105

x109


39/45

F++,2 km

F++233 m

;. %itung koherensi dari cahaya kuning dengan panjang gelombang 8; -

dalam +3 detik.hitunglah bandwidthnya[

"enyelesaian1

"anjang koherensi,ditentukan dari1 lcohFc : 5coh

F;:+3mNs : +3-+2 s

F3,; mm

andwidth,ditentukan dari

! F!

2

tco2

F(5893x 1010)2

3x 109

m

F++,4 -

6. pa yang dimaksud dengan koherensi[

"enyelesaian1

Koherensi adalah salah satu sifat gelombang yang menunjukkan interferensi

yang sama antara fase dan penjalaranya.

Koherensi adalah mengacu pada penyambungan antara fase gelombang cahaya

pada satu titik dan waktu, dan fase dari gelombang cahaya pada titik dan waktu

lain

8. pa sajakah efek dari koherensi[

"enyelesaian1

Cfek dari kkoherensi dibagi menjadi1temporal dan spasial.

Koherensi temporal yang terkait langsung dengan bandwidth terbatas sumber,koherensi spasial berkaitan dengan ukuran terbatas sumbernya.


40/45

4. pa syarat pembentukan pola garis interferensi yang baik dan stabil[

"enyelesaian1

#ua sumber-sumber identik dari cahaya monokromatik menghasilkan

gelombang-gelombang yang amplitudonya sama, panjang gelombangnya sama,

ditambah lagi keduanya memilki fasa yang sama secara permanen dan kedua

sumber tersebut bergetar bersama. #ua sumber monokromatik yang mempunyai

frekuensinya sama dengan sebarang hubungan beda fasa, konstan yang tertentu

&tidaak harus sefasa' terhadap waktu.

X. =adiasi sebuah atom sodium sebesar + : +3-+2.berapa panjang gelombang sinar

sodium tersebut[

"enyelesain1

5cohF + : +3-+2 s

lcohFc : tcoh

F;:+3mNs : + : +3-+2 s

F+ : +3-6m

F+ mm

. =adiasi sebuah atom sebesar 6 : +3-+2.berapa panjang gelombang sinar atom

tersebut[

"enyelesain1

5cohF 2 : +3-+2 s

lcohFc : tcoh

F;:+3mNs : 2 : +3-+2 s

F2 : +3-6m

F2 mm

. %itung panjang koherensi dari laser 0T2 yang memilii lebar garis + :+3-8nm pada

panjang emisi gelombang I= sebesar +3 1m [


41/45

"enyelesaian1

"anjang koherensi1

lcohF!

2

!

F(10x106 )2

1x105x109

F+3333km

+3. %itung panjang koherensi dari laser 0T2 yang memilii lebar garis + :+3-8nm pada

panjang emisi gelombang I= sebesar + 1m [

"enyelesaian1

"anjang koherensi1

lcohF!2

!

F(10x106 )2

1x106x109

F+3km

++. pa yang dengan inkoheren[

"enyelesaian1

)ika dua buah sumber gelombang cahaya beda fasa yang akan tiba di

titik "berubah-ubah terhadap waktu secara acak &pada suatu saat mungkin dipenuhi

syarat salingmenghapuskan, tetapi pada saat berikutnya dapat terjadi penguatan'.

Sifat beda fase yang berubah-ubah secara acak ini terjadi pada setiap titik-titik

pada layar, sehingga hasil yang nampak adalah terang yang merata pada layar.

+2. Sebutkan jenis-jenis koherensi[

"enyelesaianB

Koherensi temporal,dan

Koherensi Spasial


42/45

+;. )elaskan mengenai koherensi temporal[

"enyelesaian1

Koherensi temporal juga dikenal sebagai koherensi longitudinal. 5emporal &atau

longitudinal' koherensi menyiratkan gelombang terpolarisasi pada satu frekuensi

yang fase ini berkorelasi dengan jarak yang relatif besar &panjang koherensi' di

sepanjang balok Sebuah sinar yang dihasilkan oleh sumber cahaya termal atau

lainnya tidak koheren memiliki. mplitudo sesaat dan fase yang ber$ariasi secara

acak terhadap waktu dan posisi, dan dengan demikian panjang koherensi sangat

singkat.

(onocromaticity

Kita menyimpulkan koherensi temporal adalah indikasi monochromaticity sumber

merupakan sumber benar-benar koheren. 5ingkat mono Kromatisitas dari sumber

diberikan oleh.Ketika rasio, gelombang cahaya monokromatik idealnya

Kemurnian garis spectrum.

+6. )elaskan apa yang dimaksud dengan koherensi spasial[

"enyelesaian1

Koherensi spatial sama denngan hubungan phase diantara gelombang berjalan sisi

demi sisi, pada waktu yang sama koherensi spasial mengacu pada kontinuitas dan

uniformty dari gelombang dalam arah tegak lurus. )ika perbedaan pahse untuk

setiap titik dua tetap dalam pesawat normaly kepadamu propagiation gelombang

tidak ber$ariasi dengan waktu. Kemudian gelombang tersebut dikatakan

menunjukkan koherensi spasial.Semakin tinggi kontras, semakin baik koherensi

spasial.

Kurangnya koherensi cahaya yang berasal dari sumber-sumber biasa seperti

menjalarnya kawat pijar, disebabkan oleh tidak dapatnya atom-atom memancarkan

cahaya secara kooperatif. #an pada tahun +43 telah berhasil dibuat sumber

cahaya tampak yang atom-atomnya dapat berlaku kooperatif, sekeluaran

cahayanya sangatlah monokromatik, kuat dan sangat terkumpul. lat ini di sebut

dengan laser &light amplification through stimulated emission of radiation'.

+8. agaimana cara mendapatkan Intensitas berkas-berkas cahaya koheren["enyelesaian1


43/45

. (enjumlahkan amplitudo masing-masing gelombang secara $ektor dengan

memperhitungkan beda fasadi dalamnya.

. (enguadratkan amplitudo resultannya, hasil ini sebanding dengan intensitas

resultan.

+4. akan gaimana cara mendapatkan berkas-beras cahaya inkoheren[

"enyelesaian1

. (asing-masing amplitudo dikuadratkan dahulu dan diperoleh besaran yang

sebanding dengan intensitas masing-masing berkas, baru kemudian

. Intensitas masing-masing dijumlahkan untuk memperoleh intensitas resultan.

+X. pa perbedaan dari "anjang Koherensi dan >aktu Koherensi[Koherensi waktu adalah Sifat dari dua gelombang yang berasal dari sumber yang

sama./9elombang berjalan, mendekati sinusoidal yang cukup untuk beberapa

jumlah osilasi antara perubahan frekuensi dan fase. "anjang gelombang bejalan

yang dapat diasumsikan memiliki karakter sinusoial yang cukup dan fase yang

dikenal sebagai panjang koherensi . Kita dapat mendefinisikan panjang koherensi

sebagai panjang gelombang berjalan , cOt, di mana fase mudah ditentukan. Inter$al

waktu selama fase gelombang berjalan dapat disebut dengan waktu koherensi. Ini

adalah waktu, Ot, selama fase gelombang berjalan tidak menjadi acak tetapi

mengalami perubahan dalam cara sistematis.

+. )elaskan mengenai bandwidth[

"enyelesaian1

Sebuah paket bandwidth bukanlah gelombang harmonik. Tleh karena itu, tidak

dapat direpresentasikan secara matematis dengan fungsi sinus sederhana.

=epresentasi matematis dari sebuah paket gelombang dilakukan dengan integralfourier. )ika cahaya dipancarkan dari sumber maka dianalisis dengan bantuan

spektograf, yang terdiri dari garis-gars spektrum diskrit.

"anjang koherensi dapat didefinisikan sebagai produk osilasi gelombang J

terkandung dalam kereta gelombang dan panjang gelombang, M . #emikian

menunjukkan bahwa yhe lebih besar jumlah osilasi gelombang dalam paket

gelombang, semakin kecil bandwidth. #alam kasus membatasi, ketika J jauh

besar, yaitu ketika paket infinetly panjang gelombang, gelombang akan

monokromatik memiliki panjang gelombang didefinisikan secara tegas.


44/45

+. Sebutan contoh aplikasi koherensi terhadap tekonologi[

"enyelesaian1

a. %olografi

b. %ologram

c. Karakteristik hologram

d. %olographic interferometry

e. %olographic optical element &%TC'

f. %olographic memory

g. *aser

23. pakah kegunaan dari aplikasi teknik holografi[

"enyelesaian1

plikasi teknik holografi telah tersebar ke berbagai aspek kehidupan. %olografimemudahkan manusia dalam mengabadikan karya-karya seni dan benda benda

peninggalan sejarah, pembuatan iklan dan film, dan lain sebagainya

Ke!,6l$(

;. Koherensi adalah salah satu sifat gelombang yang dapat menunjukkan

interferensi, yaitu gelombang tersebut selalu sama baik fase maupun arah

penjalarannya. Koherensi juga merupakan parameter yang dapat mengukur

kualitas suatu interferensi &derajat koherensi'.

6. Koherensi ada dua jenis, yaitu koherensi waktu dan koherensi ruang. Sifat

koherensi ruang berhubungan dengan kemampuan sinar laser untuk membuat

agar seluruh energi laser terkumpul dalam berkas yang sempit, selain itu adanya

koherensi ruang memungkinkan difokuskannya sinar laser pada titik yang

terbatas difraksi. Sedangkan koherensi waktu berhubungan dengan panjang

rententan gelombang &ware train', dimana hal ini berhubungan dengan lebar

spektrum sinar laser. Spektrum sinar laser yang amat sempit akn memberikan

rententan gelombang yang amat panjang, sehingga mempunyai koherensi waktu

atau panjang koherensi yang besar.

8. #alam bidang instrumentasi dan pengukuran sinar laser berdasarkan sifat

koheren berperan sangat penting dalam beberapa jenis perangkat interferometer,

dengan alat ini bisa mengukur jarak yang sangat kecil, mengukur $ariasi indeks

bias, getaran, pengujian elemen optik, dan sebagainya.


45/45

D$"$# P!"$%$

. %andoyo.+X./Tptika 5eknik/. #iklat kuliah )urusan 5eknik

isika.I5.andung

ahtiar, yi.233./=ekayasa Tptik/. #iktat kuliah )urusan

isika.UJ"#.andung

Jurdin, ukit.+. Koherensi sinar laser dan aplikasinya pada

interferometer/. )ournal Science Cducation Jo 6. UJI(C#.(edan

Setyaningsih, gustina. 2334. "enentuan Jilai "anjang Koherensi *aser

(enggunakan Interferometer (ichelson/. )urnal. )urusan isika akultas (I"

UJ#I". andung

kelompok 3 koherensi

Documents